Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Абрамович Г.Н. Прикладная газовая динамика Издание 2
 
djvu / html
 

90 СКАЧКИ УПЛОТНЕНИЯ [ГЛ. III
и разделим обе части последнего на величину pv. Тогда, используя уравнение неразрывности и формулу для скорости звука [(36) гл. I], получим:
1 н
Выразив с помощью уравнения ударной адиабаты (18) отноше-
., р ние плотностей - через отношение давлении и подставив его
Pi в последнее уравнение, приходим к искомой зависимости:
р, .-К •.•<> «о л - 1 //СЛ
-fc=rrrMiVSm a-ftTT- (45)
одной и той же скорости набегающего потока косой скачок, как это следует из (45), всегда бывает слабее прямого,
3csk Фиг. 35. Образование волны слабых возмущений.
Интенсивность косого скачка уплотнения изменяется с изменением угла наклона его фронта к направлению набегающего потока. В предельном случае, когда косой скачок переходит в прямой (а = 90 ), увеличение давления получается максимальным. При этом равенство (45) принимает тот же вид, что и равенство (20), известное из теории прямого скачка уплотнения.
В другом предельном случае, когда угол наклона скачка к направлению потока перед ним определяется условием
sin a0 = - -, (46)
косой скачок вырождается в бесконечно слабую волну (pl ==к р ). Разъясним этот факт несколько подробнее. Пусть в некоторой точке О сверхзвукового газового потока возникло бесконечно малое возмущение (фиг. 35), вызвавшее незначительные колебания давления. Слабая волна сжатия (или разрежения) побежит

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи