Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Абрамович Г.Н. Прикладная газовая динамика Издание 2
 
djvu / html
 

370 ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ КРЫЛА И РЕШЕТКИ КРЫЛЬЕВ [гл. VIII
ИЛИ
Су = - sin Pm (ctg pt- ctg[32) (33)
и
- = T Обычно ввиду малости величины JA формулой (32) пользуются и в случае обтекания решетки профилей вязкой жидкостью.
§ 3. Обтекание крыла потоком несжимаемой жидкости
Как известно из гидродинамики1), в идеальной жидкости величина церкуляции для единичного крыла, определяемая из условия Жуковского-Чаплыгина, пропорциональна скорости набегающего потока, хорде крыла и синусу угла между направлением нулевой подъемной силы и направлением набегающего потока (фиг. 163):
Г = т 6 • ОУН sin (а - <х0), (35)
где ти - коэффициент пропорциональности, зависящий только от формы профиля, а0 - угол нулевой подъемной силы, т. е. безотрывного бесциркуляционного обтекания. В случае пластинки
ти = . (36)
Коэффициент подъемной силы согласно (19), (20) и (35) равен:

н
Так как обычно применяемые углы атаки невелики, то можно положить:
sin (а - а0) <х - а0; отсюда
вводя так называемый аэродинамический угол атаки
ал = < - < о >
т. е. угол между направлением скорости на бесконечности и направлением нулевой подъемной силы (фиг. 163), имеем:
Cv = 2тичА,
г) Седов Л. II., Плоские задачи гидродинамики и аэродинамики. Гостехиздат, 1950.

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 371 372 373 374 375 376 377 378 379 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи