Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Абрамович Г.Н. Прикладная газовая динамика Издание 2
 
djvu / html
 

360 ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ КРЫЛА И РЕШЕТКИ КРЫЛЬЕВ [гл. VIII
Жуковского для единичного профиля: при обтекании единичного профиля (крыла) газовым потоком равнодействующая сил, приложенных к профилю, равна произведению плотности и скорости, взятых в бесконечно. удалении от профиля, на величину циркуляции Г0 вокруг профиля. Для отыскания направления равнодействующей, называемой в этом случае подъемной силой, нужно вектор скорости повернуть на 90 в сторону против направления циркуляции.
Эта важная теорема впервые была получена для несжимаемой жидкости Н. Е. Жуковским в 1906 г. В дальнейшем М. В. Келдыш и Ф. И. Франкль в 1934 г. доказали строго эту теорему для газового потока, ограничиваясь достаточно малыми числами М- Элементарный вывод теоремы Жуковского для газа был дан Л. И. Седовым1) в 1948 г.
Теорема Жуковского сыграла огромную роль в развитии гид-, роаэродинамики; с ее помощью Н. Е. Жуковский объяснил происхождение подъемной силы самолета и дал научное объяснение действия лопаточных машин: гребных винтов, турбин, насосов, компрессоров, установив связь между величиной подъемной силы и значением циркуляции. Однако наличия только одной такой связи недостаточно для вычисления подъемной силы единичного профиля или решетки профилей, так как значение циркуляции остается неизвестным. Необходимо иметь еще одно условие, определяющее величину циркуляции. Такое условие было указано Н. Е. Жуковским и С. А. Чаплыгиным в 1909 г.; до этого не было эффективного математического метода решения задачи обтекания крыла, т. е. по существу не было теоретической аэродинамики крыла.
С целью выяснения этого условия рассмотрим обтекание потоком несжимаемой жидкости профиля, имеющего острую заднюю кромку, наличие которой характерно для современных профилей. Предположим сначала, что циркуляция скорости отсутствует (Г = 0), т. е. нет подъемной силы. Получающаяся в этом гипотетическом случае картина так называемого бесциркуляционного обтекания профиля может быть построена известными методами теоретической гидродинамики.
Картина бесциркуляционного обтекания профиля обладает следующими основными особенностями. Набегающий поток разделяется на две части, обтекающие соответственно верхнюю и нижнюю поверхности профиля (фиг. 169). Точка А, в которой струи разделяются, имеет нулевую скорость и называется передней критической точкой, или точкой раздела струй. Обойдя профиль, струи вновь сходятся в некоторой точке С, называемой точкой слияния струй, или задней критической точкой.
С.м. сноску па стр. 353.

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 361 362 363 364 365 366 367 368 369 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи