Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Абрамович Г.Н. Прикладная газовая динамика Издание 2
 
djvu / html
 

350
ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ КРЫЛА И РЕШЕТКИ КРЫЛЬЕВ [гл. VIII
на фронт решетки и на ось решетки равнодействующей всех сил, приложенных к объему жидкости:
/>и = Л/(ш2и-ш1и), (1)
Pa = M(w2a-wla), (2)
где М - секундная масса жидкости, проходящая через один шаг решетки1):
С другой стороны, эти силы можно определить сложением проекций всех сил действующих на объем аг/л&2а2> т- е- силы давления по контуру alblb. a2 и реакции от силы давления на поверхность крыла (гравитационными силами мы пренебрегаем). Обозначая составляющие силы, приложенной к крылу, через Ru и Ra и замечая, что равнодействующие сил давления, приложенных к отрезкам линий тока я.<70 и hJ , равны по величине и направлены в противоположные стороны, имеем:
Р = - R
и Jlu
И
а=-Да (/>.- ft) -
Подставляя последние равенства в выражения (1) и (2) и обозначая
получим:
(3) Да= Др Д/Ди>0. (4)
Введем в рассмотрение проекции вектора плотности тока
Согласно уравнению неразрывности
/la /2cr
Это означает, что концы векторов плотности тока jl и j2, построенных пз одного полюса, лежат на прямой, параллельной фронту решетки (фиг. 164).
Для построения геометрической полусуммы этих векторов jm достаточно соединить с полюсом середину отрезка прямой, заклю-
L) Толщина струн и направлении перпендикуляра к плоскости чертежа равна единице.

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 351 352 353 354 355 356 357 358 359 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи