Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Абрамович Г.Н. Прикладная газовая динамика Издание 2
 
djvu / html
 

300 сопло и ДИФФУЗОР. ГАЗОВЫЙ ЭЖЕКТОР [гл. У I [
скачка уплотнения. Потери в скачке и параметры потока за скачком определяются по формулам (24), .15), (16), (21), (22), (23) и (25) главы III.
Поскольку ноток н простом диффузоре является дозвуковым даже при сверхзвуковой скорости полета (/., < 1, \, < 1), гидравлические потерн в канале такого диффузора можно рассчитывать по формулам (14) и (15) настоящей главы.
Если для случая дозвуковой скорости полета потери цолпо го давления при торможении рабочей струи определялись только внутренним сопротивлением диффузора зд, то для случая сверхзвуковой скорости эти потери включают волновое сопротивление о,,, т. е. соответствуют произведению коэффициентов давления в прямом скачке н в диффузоре:
Применяя диффузоры специальной формы, можно осуществлять ступенчатое торможение сверхзвукового потока посредством различных систем косых скачков уплотнения. Так как за обычным плоским косым скачком скорость остается сверхзвуковой, то для полного торможения потока нужно за последним косым скачком поместить прямой скачок или особый («сильный») косой скачок, которые дают переход к дозвуковой скорости течения. На фиг. 36 сильные косые скачки отвечают верхним ветвям кривых а = /((«), лежащим выше максимумов, причем фронт сильного косого скачка располагается по отношению к набегающему потоку под углом не менее 60 . Только при этом условии (а > СО0) можно получить за фронтом косого скачка дозвуковую скорость потока (М, < 1).
Различные комбинации скачков исследованы в работе Г. И. Петрова и Е. П. Ухова 1). Рассмотрим вопрос о сверхзвуковом диффузоре, используя результаты этой работы. Обратимся сначала к наиболее простой схеме сверхзвукового диффузора, в которой торможение потока осуществляется посредством двух скачков: косого и прямого. 13 косом скачке происходит уменьшение сверхзвуковой скорости, а в прямом скачке - пониженная сверхзвуковая скорость переводится в дозвуковую.
Обозначим коэффициент скорости невозмущенного потока через ). , коэффициент скорости за косым скачком через Хх и коэф-
фициент скорости за прямым скачком через Xh = - - . Как было уста-
новлено выше, косой скачок уплотнения представляет собой прямой скачок в отношении нормальных к его фронту составляющих
) Не т рои Г. И. и Ухов Е. П., Расчет восстановления давления ирн переходе от сверхзвукового потока к дозвуковому при различных системах плоских скачкоч уплотнения, М., 1947.

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 301 302 303 304 305 306 307 308 309 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи