Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Жуковский Н.Е. Теоретическая механика Изд2
 
djvu / html
 

720
ГЛ. 1. ПРПТЯЖЕИИР 10ЧКИ, ЛИНИИ, ПЛОСКОСТИ И ТЕЛА
и определяем силу действия массы каждого параллелепипеда на материальную точку, а потом ищем равнодействующую всех этих сил, которые, очевидно, будут иметь равнодействующую, так как все они приложены к одной материальной точке.
Назовем координаты точки т через А;, у, z, а бесконечно малого параллелепипеда т - через ., iq, С. Масса т выразится произведением объема на объемную плотность:
Сила притяжения точки т точкой (т. е. бесконечно малым параллелепипедом) т будет:
dP = ртт / (г) = лр d\ d f\ rfC/ (r)
(мы берем т = 1). Компоненты этой силы по осям найдем, умножая выражение силы на косинусы ее углов с осями координат. Но коси-
нусы углов получим, если из координат притягивающей точки вычтем соответствующие координаты притягиваемой и получен-ную разность разделим на расстояние между точ-ками. Так, если притягивает точка A (х, у, г1)
- (фиг. 435), то cos (Я, х) положителен, и из прямоугольного треугольника ABC имеем:
Фиг. 435.
если же притягивает точка мы получим:
COS(P, Д) = -1;
1, С), то cos(P , х) отрицателен, и
Таким образом компоненты силы dP по осям координат будут: dX = -
Компоненты по осям силы притяжения всего тела выразятся тройными интегралами от написанных выражений, распространенными на все

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 721 722 723 724 725 726 727 728 729 730 740 750 760 770 780 790 800 810


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи