Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Жуковский Н.Е. Теоретическая механика Изд2
 
djvu / html
 

620
ГИДРОСТАТИКА
[ч.
Если мы будем рассматривать и, v w как проекции по осям координат некоторого вектора V, то легко усмотреть, что
и cos <х -(- v cos р -j- -ПУ cos т = кГ- -соза-- -тг c sP4--S-
= К cos (V, и). При этом интеграл наш представится так:
§ 4. Условие равновесия несжимаемой жидкости как геометрической системы. Пусть имеем сплошную жидкую массу. Положим, что эта жидкость как-нибудь переместилась и координаты х, у, z
каждой точки получили приращения ВАГ, 5у, Й5-. Эти бесконечно малые приращения суть вообще некоторые функции координат, хотя и бесконечно малые; их можно рассматривать так же как функции конечной величины с постоянным для всех бесконечно малым множителем. При движении жидкости некоторое количество ее войдет в данный объем, а некоторое количество вый-
Фиг. 383. Дет из него; при этом количе-
ство вошедшей жидкости не
может быть больше количества вышедшей, потому что жидкость несжимаема. Оно можег быть или равно или меньше количества вышедшей; в последнем случае имел бы место разрыв жидкости. Будем называть количеством вошедшей жидкости разность между количествами вошедшей и вышедшей.
Посмотрим, как можно определить количество жидкости, вошедшей в данный объем. Пусть 85 есть то перемещение, проекции которого суть Ъх, Ьу, 8г, Вообразим на поверхности данного объема малую площадку d

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 621 622 623 624 625 626 627 628 629 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740 750 760 770 780 790 800 810


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи