Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Жуковский Н.Е. Теоретическая механика Изд2
 
djvu / html
 

610
ДИНАМИКА СИСТЕМЫ
[Ч. V
отсюда
Р(«о- и) = ( - el). (H2)
С другой стороны, мы из общей теории удара знаем, что изменение
скоростей после удара вполне характеризуется коэффициентом восстановления ег
а - я = е(йо - йо). (143) Из уравнений (142) и (143) можно найти а и « , если знаем ско-
Фиг. 876.
рости до удара и0 и ий. Но уравнения (142) и (143) суть те же самые, какие нам приходилось решать для определения скоростей а и и , когда рассматривали удар двух шаров. Поэтому все, что сказано об
ударе шаров, может быть сказано об ударе каких-либо тел. Получим:
0
м
©
М
в
Фиг. 377.
По силе удара Q определяются изменения скоростей движущихся тел, и вся задача решается вполне. Эта задача об ударе каких-либо тел, как видим, приводится к задаче об ударе шаров, массы которых р и f/ равны массам тел, приведенным к линии удара.
Пример. Массивное тело может вращаться около оси Ог. Рядом с этим телом привешен шарик массы М1 (фигура 377 представляет систему в покое). Тело, вращаясь с угловой скоростью о>0, ударяет шарик М \ каковы будут после удара скорости шарика и тела.
nntedwithFmePrmt-purc

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 611 612 613 614 615 616 617 618 619 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740 750 760 770 780 790 800 810


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи