Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Жуковский Н.Е. Теоретическая механика Изд2
 
djvu / html
 

§ 12] 8АДАЧА АМПЕРА 398
эти данные в написанные равенства, получим:
Таким образом, вторая сила Кориолиса выразится так;
-- .
at
Рассмотрим, с какой силой давит шарик на трубку. Для этого воспользуемся вторым уравнением из группы (83):
Y- - т пру/ - т • npyk -f- NCOS (п, у) № cos (п у у) = В этом уравнении, как выше было найдено,
К=0,
кроме того, cos (я, у) = 0, TdK как п Оу. По сокращении находим:
- т • пр&& -\- Nf cos (nf, у) = 0.
Но
dx
cos
поэтому сила сопротивления
Так как сила давления Q = - // , то
-
Сила же сопротивления Л/ будет уравновешиваться суммой проекций на перпендикуляр к OL в плоскости Огх сил P=mg и т/, а еле- довательно, сила давления Q, равная Л , будет:
Q = /w sin 6 - - тош2д; cos О,
Что касается движущей силы, заставляющей шарик двигаться по трубке в направлении GL, то она есть
nusPx sin 0 - ntgcos 0.
Если обозначим через k расстояние ОМ, то х - . sin 9, и мы будем иметь такое дифференциальное уравнение движения шарика во вращающейся трубке:
-= /«ша sin2 9 - . - mg cos 9,
rmted with FmePrmt- purchase at www fmeprmt ct

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 391 392 393 394 395 396 397 398 399 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740 750 760 770 780 790 800 810


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи