Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Жуковский Н.Е. Теоретическая механика Изд2
 
djvu / html
 

280
ГЛ. I. СВОБОДНАЯ МАТЕРИАЛЬНАЯ ТОЧКА
[Ч. III
Введение понятия о такой фиктивной силе облегчает формулировку многих теорем динамики, особенно в вопросе об относительном движении и о движении несвободной материальной точки.
Обратив снова внимание на уравнения (2), мы можем их выразить так: если остановить материальную точку в какой-нибудь момент времени и прибавить силу инерции, кроме имеющейся движущей силы, то получится равновесие.
§ 3. Центростремительная и центробежная силы Пусть на материальную точку М (фиг. 231) массы т действует сила Я,
сообщая ей ускорение /. Разложим это ускорение на два: на тангенциаль-
, dv
ное у = - -, направленное по касательной Т, и на центростремительное
jn = -, направленное по
нормали N к центру кривизны. Отложим на нормали N от точки М вектор МРп = mjn, а на касательной Т от той же точки вектор МPt = mjt. Построив прямоугольник на этих векторах, мы увидим, что диагональ его есть MP= mjf откуда компонента силы по каса-
Фиг. 231.
заключаем, что эти векторы суть два тельной и по нормали; из них вектор
называется тангенциальной силой, а вектор
(3)
(4)
называется нормальной или центростремительной силой.
Если теперь разложим силу инерции Q на два компонента - по нормали и по касательной, то получим:
dv jf, .
- m-, (5)
напрявленную по касательной обратно Pt и называемую тангенциальной силой инерции, и
ft Vti л \ /

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 281 282 283 284 285 286 287 288 289 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740 750 760 770 780 790 800 810


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи