Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Фабрикант Н.Я. Аэродинамика Часть 1
 
djvu / html
 

320 ДИНАМИКА ИДЕАЛЬНОЙ, НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [ГЛ. IV
Ш того же равенства (23) вытекает:
дп дп дп
д-> Так как на контуре поперечного сечения -- равно нулю, то для значе-
д о нии - - на контуре получаем равенство:
WL= F - дп дп
В данном случае, т. е. когда контур поперечного сечения - круг, п = г,
л дх .
и так как x = rcosv, то -- =coso; следовательно,
дп
Теперь, имея значения у и --- , можно вычислить кинетическую энергию; формула (27) принимает вид:
р Л.
Т = 4- ф Vr0 cos 9Fcos 8 da,
или, так как dc = r0d6, то
sin 28 FV-
•Отсюда видно, что объем К присоединенной массы жидкости в случае движения кругового цилиндра перпендикулярно к оси равен:
т. е. равен объему вытесненной цилиндром жидкости; поэтому коэффициент присоединенной массы в данном случае равен единице:
Так как поперечное сечение рассматриваемого цилиндра есть круг, то коэффициент присоединенной массы остается постоянным при движении цилиндра во всех направлениях, параллельных плоскости поперечного сечения.
Пример 2. Вычислим теперь кинетическую энергию и коэффициент присоединенной массы для случая шара, движущегося в жидкости. Потенциал скоростей для потока, обтекающего неподвижный шар, выражается, как известно, из кинематики жидкости, следующей формулой:

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 321 322 323 324 325 326 327 328 329 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи