Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Фабрикант Н.Я. Аэродинамика Часть 1
 
djvu / html
 

280
ДИНАМИКА ИДЕАЛЬНО.., НЕСЖИМАЕМОЙ жидкости [гл,
времени имеются разные скорости; оно называется иногда конвективным ускорением или ускорением по линии тока.
Таким образом, полное ускорение частицы жидкости в общем случае есть сумма местного ускорения и ускорения вдоль линии тока; при этом, вычисляя полное ускорение, мы следим за изменением скорости отмеченной движущейся частицы.
Вернемся к преобразованию уравнений движения (2) для их последующего интегрирования. Подставим в них вместо полных производных от составляющих скорости их развернутые выражения (3). Введем, кроме того, предположение, что объемные силы имеют потенциал. Так как в качестве объемных сил в задачах аэродинамики фигурируют обычно лишь силы тяжести, то это предположение соответствует действительности. Обозначим через <./ потенциал ускорения объемных сил, т. е. функцию, определяемую следующими равенствами:
Х=- - у= - z= т
Вводя 9/ в уравнения (2), получим:
d дх р дх --V-1 dp c dx T dvv , v dy l У dt dvv - - dt dv.
1 dp r dx 1 dv. dv. L z dz 1 v dv>
dz р dz V- c dx V dy 1 -- dz 1 dt
Перепишем последние уравнения в несколько иной форме, отличающейся от предыдущей лишь тем, что в правые части добавлены и от них же отняты равные количества:
dvx dx
д& . dp
dx p dx
l dp
ч dii
d 1 dp dvx
- - - -
«У
dx
dj: dx
dx
ду
dx
dy --dy
f дк, dcv V J ( -7 -----1T-
L -- С ду dz )
dr.
v- -TT-
t>-.
dt
деи --dT
dt

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 281 282 283 284 285 286 287 288 289 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи