Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Лойцянский Л.Г. Механика жидкости и газа
 
djvu / html
 

380 ПЛОСКОЕ БЕЗВИХРЕВОЕ ДВИЖЕНИЕ СЖИМАЕМОГО ГАЗА [ГЛ. VI
Итак, при прохождении газа сквозь косой скачок уплотнения сохраняются температура а скорость звука в адиабатически и азэнтропически заторможенном газе, а также критические значения температуры а скорости звука.
Переписывая уравнение Бернулли
V \ < k l , 2 т- k - 2(k - 1) в виде
k l , 1/ k l f л2 k .
, .
я - я
1 k - l-- 2(k - l) 2- 2(k-l)\ k-l
заключаем, что, как ранее было уже указано, для расчета косого скачка можно с успехом использовать формулы расчета прямого скачка, если только за скорость принять нормальную составляющую аействительной скорости Vn, а за критическую скорость величину
так же как и истинная критическая скорость сохраняющуюся, согласно (93) и (94), при переходе газа сквозь косой скачок уплотнения. При этом вместо известного соотношения для прямого скачка [формула (54) гл. IVj
получим обобщение этого соотношения на случай косого скачка:
VlnVy,= - Vat. (95)
Замечая, что, согласно рис. 124:
Vt = V, cos ,3 - V.3 cos (P - U I, J
получим по (95):
Vi Vn sin p sin (p - ft) = a 2 - l/i cos3 , откуда
У. , з cos (p - 8)
cos [i • sin P sin (rf - 6) cos p cos (l - (
K-f- 1
(97)

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 381 382 383 384 385 386 387 388 389 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи