Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Лойцянский Л.Г. Механика жидкости и газа
 
djvu / html
 

230
ПЛОСКОЕ БЕЗВИХРЕВОЕ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ
[гл. v
Составляя сопряженную скорость
V = ~ — a--^= const =
iv =^
V0\ (cos Ч0 — f sin H0),
видим, что комплексная константа представляет одинаковую но величине и направлению во всем потоке сопряженную скорость. Одинаковой будет п комплексная скорость
V = 1/Q = UQ -•- IV0 = | 1/0 I в
Следовательно, линейная функция определяет комплексный потенциал однородного потока со скоростью | V0|, наклоненного к действительной оси физической плоскости под углом Й0 = а (рис. 57):
У. =К — гЧ) *=] vo\е ~ ^ г = = | V01 (cos а — i sin а) z. (40)
Отделяя действительную и мнимую части, найдем потенциал скоростей
= | V0\ (x cos a -{- у sin a) и функцию тока
= | V01 (— х sin a -\-y cos а). В частных случаях а = 0 и а = — , получим: при а = 0 о = I ^о I х> Ф == I ^о I У'
Это будут потенциалы скоростей и функции тока однородных потоков, направленных вдоль осей х и у.
2°. Степенная функция у(г) = агп (п —действительная величина). Заметим, что в этом случае сопряженная скорость
будет стремиться к бесконечности при г-э-со, если «> 1, и к нулю при л< 1; случай я=1 уже рассмотрен в 1°. Введем полярные координаты, положив
г =

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи