Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Лойцянский Л.Г. Механика жидкости и газа
 
djvu / html
 

170 ОДНОМЕРНЫЙ ПОТОК ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [ГЛ. IV
и (23), функция I? определится как функция р из соотношения
Р
§(р) = /«7?, (32)
Р»
где по (22) а является также заданной функцией р. Примем, например, рассматриваемое одномерное движение за адиабатическое и изэнтро-пическое; тогда будем иметь
Ро Ро а следовательно, по (22) получим:
a = }/~k &(*-}*'* = а0(*-У~, (33)
V Po\pJ °VpJ ' v '
a no (28)
fc— i P/PO ic— i
= ao f(JL) « ^P
J Vpny p ° .

Построим частное решение системы (27), положив во всей плоскости (х, t)
где а„ и РО — значения скорости звука и плотности в покоящемся невозмущенном газе.
При р > РО будем иметь сжатие газа и возмущенное движение вдоль положительного направления оси х, при р < р0 — разрежение газа и движение в противоположном направлении.
Второе уравнение системы (27) в силу (35) тождественно удовлетворяется, а первое переходит в следующее:
g+(«+«)g=0. (36)
Это уравнение можно, по предыдущему, трактовать, как условие сохранения скорости и, а по (35), следовательно, и плотности р в перпендикулярной к оси Ох плоскости, движущейся с абсолютной скоростью и -)- а, а по отношению к газу — с местной скоростью звука а. По (33) и (35) местная скорость звука равна
t— i

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи