Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Лойцянский Л.Г. Механика жидкости и газа
 
djvu / html
 

150 ДИНАМИКА ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ И ГАЗА [ГЛ. Ill
Функцию давления § можно при желании заменить по формуле (22) на тепловую функцию i = JcpT; тогда уравнение (61) перейдет в следующее:
2 2
= const, (62)
аналогичное ранее выведенному из закона сохранения энергии уравнению (20).
Вычисляя, с другой стороны, функцию давления § по уравнению изэнтропы
р,.(р) р« л
получим еще следующее выражение теоремы Бернулли:
Пусть в выбранной пока совершенно произвольно точке линии тока, где давление, плотность и температура принимают значения р0, Р0 и 7 0. скорость движения равна нулю (V=Q) , если в действительно происходящем движении на данной линии тока или вихревой линии такой точки нет, то всегда можно представить некоторое воображаемое адиабатическое движение идеального газа, переводящее его в состояние покоя, адиабатически его затормаживающее. Величины /;0, р0 и Т0 в этом случае называют соответственно давлением, плотностью и температурой адиабатически заторможенного газа. Используя выбранные таким образом постоянные величины р0, р0 и Т0, можно переписать уравнение (62) н виде:
.. JcfT = JcpT0 (65)
или
<66>
Уравнение (64) при принятом обозначении переходит в известную формулу Сен-Венана и Вантцеля:

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи