Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Ламб Г.N. Гидродинамика
 
djvu / html
 

§ 342] Установившееся движение сферы 771
Результирующая этих составляющих есть
/?1 = l-tw|-'-M'-*), (40)
она лежит в плоскости, проходящей через ось х, и направлена перпендикулярно к радиусу-вектору. Силы же вязкости определяются из формул (24) и (25). Если мы удержим только те члены, которые имеют наибольший порядок при больших значениях г, то получим
(41)
vAv = - 2 y(r~x) ~* (r~x
Из формул (29) следует, что отношение значений (39) к значениям (41) имеет порядок величины —- • — . Приближение в этой
КГ Г
части потока оказывается, таким образом, вполне удовлетворительным. Для точек, лежащих внутри хвоста, где значение fc(r—X) мало,
из формулы (32) для больших значений отношения — получается
„=--1.^, V==Q, и> = 0, (42)
а из формулы (34) будем иметь приближенно
1 = 0, r,= ^Uka^, f=_-|t/ta-?. (43)
Эти значения дают
*1 = 0, У^^-иЧа*^, г^^иЧа*^. (44) Силы же вязкости приближенно будут выражаться в виде
vAu=2vkC-^, rJu = 2i*C^-, vAw = 2vkC^. (45)
Отношение величин (44) и (45) имеет порядок величины ku.
Вблизи поверхности шара приближенно имеем u= — U, u = 0, IV = 0, а потому, на основании равенств (3) и (19),
Х, = 0, Yl=-U^, Z,----U% (46)
или, имея в виду формулы (27) и (29),
*i = 0, Y^j-U^a^, z^^Wa^. (47)
49*

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740 750 760 770 771 772 773 774 775 776 777 778 779 780 790 800 810 820 830 840 850 860 870 880 890 900 910 920


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи