Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Ламб Г.N. Гидродинамика
 
djvu / html
 

120 Плоское движение несжимаемой жидкости Гл. IV
I «2 \
Если / (равное - -1 будет представлять ускорение в положении начала
в невозмущенном потоке, то указанные результаты можно представить в виде
(24)
Для круглого сечения А = ла , Н = 0, Q=iia.; формула (20) будет иметь
а место, если только пренебречь членами порядка •- j- •
Некоторые изящные применения метода Блазиуса, относящиеся к взаимному действию круглых цилиндров при наличии циркуляции, были даны Чизотти .). Один из его результатов можно здесь указать. Цилиндр, радиуса Ь, помещен эксцентрично внутри второго цилиндра, радиуса а, промежуточное пространство заполнено жидкостью, имеющей циркуляцию я. Тогда результирующая сила на цилиндр будет направлена к ближайшей точке стенок внешнего цилиндра и имеет значение
2л где Л есть расстояние между осями.
Свободные линии тока.
§ 73. Первое решение задачи плоского движения, при котором жидкость ограничена частью твердыми плоскими стенками, а частью поверхностями постоянного давления, было дано Гельмгольцем а). Кирхгоф 3) и другие разработали затем общие методы для решения этих вопросов. Если рассматривать поверхность постоянного давления как свободную поверхность, то мы будем иметь перед собой теорию жидких струй, которая дает некоторые интересные результаты в дополнение к § 24. Далее, так как пространство по ту сторону свободной поверхности может быть заполнено покоящейся жидкостью, что не меняет условий задачи, то мы получаем таким образом несколько случаев разрывного движения, которые для идеальной жидкости математически допустимы, но не всегда имеют практическое значение. К этому вопросу мы вернемся впоследствии (гл. XI); поверхности постоянного давления мы будем обозначать, как свободные поверхности. Так как мы пренебрегаем внешними силами, как, например, силой тяжести, то скорость вдоль такой поверхности согласно (2) § 21 должна быть постоянна.
Рассматриваемый метод основывается на свойствах введенной в § 65 функции . . Мы предполагаем, что движущаяся жидкость ограничена линиями тока у = const., которые состоят частично из прямых стенок и частично из линий, вдоль которых скорость (q) по величине постоянна. Ради простоты мы выберем единицу длины и единицу времени таким образом, чтобы постоянная скорость равнялась еди-
) С i s о < t i, Rend. d. T. Accad. d. Llncei (6), I (1925-1926). ) H e 1 m h о 11 z, см. сноску на стр. 98.
) Kirch h off, Zur Theorie freier Flflssigkeitsstrahlen, Crelle, LXX (1869) (Oes. Abh., стр. 416); см. также его Mechanik, гл. XXI, XXII.

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 140 150 160 170 180 190 200 210 220 230 240 250 260 270 280 290 300 310 320 330 340 350 360 370 380 390 400 410 420 430 440 450 460 470 480 490 500 510 520 530 540 550 560 570 580 590 600 610 620 630 640 650 660 670 680 690 700 710 720 730 740 750 760 770 780 790 800 810 820 830 840 850 860 870 880 890 900 910 920


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи