2вО Н. Е. ЖУКОВСКИЙ
где V есть скорость влечения. Составив подобным образом проекции полного ускорения абсолютного движения на оси Оу и Ог, умножаем все три полученные проекции соответственно на dx, dij, dz и берем интеграл от их суммы. Тогда получится потенциальная функция полных ускорений абсолютного движения жидкости, вычитая которую из силовой функции U, найдем до постоянного (функции времени) - . Таким образом, получается следующая формула для определения гидродинамического давления:
(в)
Выражение, стоящее здесь под знаком интеграла, представляет полный дифференциал, в чем легко убедиться, составляя условия интегрируемости. Первое ил этих условий может быть представлено в виде :
,

и обращается, на основании условий несжимаемости для компонентов 5, tj, С и «-j-« , v-f- v , w-\-w , в первое из уравнений (4).
§ 32. Цилиндрическая полость, вращающаяся вокруг осн. параллельной образующий. Как первый пример рассмотрим движение жидкости в цилиндрической полости, образующие которой параллельны оси Oz при вращении тела около этой оси. Мы видели в § 14, что в этом случае w = 0, а и